Resumen:

Nosotros nosotros Reportar la primera demostración de un unidireccional, libre de aisladores 2-μm thulium-doped Fibra (TDF) láser, confiando en las propiedades de la cavidad theta (anillo resonador con forma de S Retroalimentación). La cavidad theTa bombeada Core TDF láser proporciona SUB-WATT Potencia de salida con una eficiencia de la pendiente del 25%, un rango de ajuste plano de 2 dB de 500-2050 nm, y a LINEWIDTH de 0.2 Nm, y logra la relación de extinción de 18-25 db (dependiendo en la retroalimentación valor) entre los favoritos y suprimidos LASING Direcciones. Se muestra que estos Las características son competitivas con, si no superiores a, aquellas del anillo convencional Cavidades. Los resultados de la simulación del lineal y kerr-no lineal También se presentan cavidades theta, explicando ciertas características inesperadas del comportamiento del láser y estableciendo la importancia de la fibra dopada no linealidad en la forma espectral de la señal emitida

Introducción:

La región de longitud de onda cerca de 2 μm ha ganado constantemente el aumento de interés en los últimos años. El desarrollo de fuentes láser en esta banda espectral, basada en radiativo Transiciones en cationes trivalentes de tulio y holmio, TM3 + y HO3 +, respectivamente, está motivado por numerosas aplicaciones potenciales en espectroscopia, detección remota, medicina, telecomunicaciones y material procesamiento. Para Ejemplo, líneas de absorción múltiples de componentes atmosféricos, como H2O, CO2 o NO2 son explotados en la absorción diferencial LIDAR (DIAL) Sistemas1,2,3,4. La primera vibración rotonda de la O-H El enlace en el agua tiene una longitud de onda de absorción de 1.92-1.94 μm, que se puede utilizar para laser Cirugía5. La ventana de transmisión atmosférica también incluye el 2-μm Región, desbloqueando el camino a la energía Entrega6 o espacio libre Comunicaciones7. Recientemente, el potencial de Hollow-Core Fotónica bandgap Fibrers8 combinado con dopado de tulium Fibra (TDF) Amplificadores9 Para telecomunicaciones de fibra óptica en el 1910-2020 Se reportó la banda de NM. Además, el 2-μm El rango espectral también se usa ampliamente para bombear Holmium-doped Fibras10 o para conducir procesos no lineales en el infrarrojo medio Región11,12. Para la mayoría de estos Aplicaciones, Ampliamente sintonizador estrecho Linese Fuente láser en 2 μm es requerido.

Debido a su Muchas ventajas, como el tamaño compacto, la fiabilidad y la alta potencia de salida, los láseres de fibra se han utilizado en la mayoría de los desarrollos recientes. All-Fibra Core-bombeado Cavidad del anillo TDF láseres (tdfl) explotando FIBERIZADO basado en rejillas Filter13,14 O FABRY-PÉROT ETALON15 como un elemento selectivo de longitud de onda y un revestimiento de alta potencia bombeado Holmium-doped Fibra Lasers10 han sido informados Sintonizable Fuentes basadas en la conversión paramétrica y la amplificación posterior en TDFS entregando más que 100 MW MW de la potencia de onda continua, mientras que la modulación capaz también se demostró recientemente16.

Para La cavidad del anillo de la fibra, un aislador óptico debería ser insertado en la cavidad para garantizar un unidireccional LASING. La fibra aislador convencionalmente incluye Faraday Rotadores y 45 ° cruz-polarizadores con adyacente espacio libre Optics17, y por lo tanto suprime la luz de propagación hacia atrás dentro de un ancho de banda dado, generalmente no excede varias decenas de nanómetro. Por lo tanto, la cavidad de fibra de anillo sindical, libre de aisladores (a veces referido a "theta" 18 o "yin-yang" 19 resonadores) Representa una alternativa atractiva y rentable Solución. En las cavidades theta, no recíproco Las pérdidas se introducen proporcionando una retroalimentación en forma de S dentro del anillo principal. Ja et Al.19,20.21 usó el resonador de fibra Theta para implementar dispositivos pasivos, como Pasos de banda / bandstop Filtros y división de longitud de onda Multiplexores / Demultiplexers. un Erbium-doped Láser de fibra con una cavidad theta que proporciona una relación de extinción de casi 20 dB (ER) entre las señales de salida, que se propagan en direcciones favorecidas y suprimidas, se demostró22. Este Tipo de cavidad también se usó para realizar láseres semiconductores de anillo altamente unidireccional (ER de más 20 dB) 23, "cuantum-dot-in-a-well" láseres (ER de 30 dB) 24, y láseres de Cascade Quantum (ER de aproximadamente 10 DB) 25.

En este documento, informamos por primera vez un unidireccional 2-μm TDF Laser, explotando las propiedades de la cavidad theta. Nosotros nosotros También proporcione la primera comparación entre el diseño de la cavidad del anillo convencional y las cavidades theta con diversos comentarios Valores. Los resultados experimentales validan el potencial de TDF Theta cavidad láseres: ellos Confirme que libre de aisladores, unidireccional TDF Los láseres proporcionan banda estrecha Emisión, de los cuales las características (POWER, LINEWIDTH y óptica Relación de señal a ruido (OSNR)) son competitivos, si no superiores, con del anillo convencional Cavidades. Finalmente, observamos un comportamiento inesperado que indica que no linealidad de la TDF TDF Juega un papel importante en la configuración del láser de cavidad theta Salida.

MATERIALES Y MÉTODOS:

La idea fundamental detrás de los resonadores de Theta es LASING Dirección de rectificación introduciendo No recíproco Cavidad Pérdidas. El siguiente modelo describe este tipo de comportamiento. Consideremos un resonador de anillos que consiste en una unidad de amplificación agrupada que proporciona una ganancia G (P) dependiente de la alimentación, donde P es la potencia de la señal de entrada y dos acopladores de potencia direccionales, cuyo cruceuturas están conectados entre sí para proporcionar la retroalimentación en forma de S (ver figura 1). El acoplamiento cruzado Ratios de los acopladores DC1 y DC2 se denotan como β y α, respectivamente. Las pérdidas en la cavidad, excluyendo aquellos inducido por los acopladores de retroalimentación, están representados por el bloque de pérdida agrupado, l. Nosotros nosotros Defina P1, N y P2, N la antihorario (CCW) y en el sentido de las agujas del reloj (cw) Señales de longitud de onda idénticas que ingresan a la unidad de amplificación en el nth Round Trip, respectivamente. Finalmente consideramos que la emisión espontánea amplificada (ASE) es insignificante en comparación con la señal cuando El sistema alcanza estado estable condición.

A diferencia del ccw CCW Señal de propagación P1, N, que simplemente circula en la cavidad (Figura 1a), A CW Señal P2, N se redirige parcialmente hacia el CCW Dirección por la retroalimentación S, siguiendo dos rutas posibles (Figura 1b-1c). Usando los valores conocidos de los dos acopladores de retroalimentación, podemos expresar, en el NTH + 1 viaje de ida y vuelta, el CCW Señal P1, N + 1 y el CW Señal P2, N + 1 Dado por las ecuaciones (1) y (2), respectivamente:

en ecuaciones (1) y (2), G1 y g2 Soporte para los coeficientes de ganancia lineal proporcionados a la CCW CCW y cw Señales, respectivamente. El CCW La señal tiene tres contribuciones, representadas por los tres términos en la ecuación (1). El primer término es la contribución de la ruta principal, incluida la ganancia y la pérdida de la cavidad y los acopladores. Los términos segundo y tercero son las contribuciones de la reordenada Cw Luz a través de las primeras y segundas rutas de retroalimentación, respectivamente. El cw La señal solo tiene un término, lo que representa la contribución del camino principal. en el estado estacionario Régimen, podemos escribir que P1, N = P1, N + 1 = P1 y p2, n = P2, N + 1 = P2, lo que lleva a la ecuación (3). Nosotros nosotros También obtener la ecuación (4) por la ecuación de sustitución (3) en la ecuación (1).

El medio amplificador en el estado estable Lasing El régimen está típicamente saturado, lo que implica que G1 = G2, lo que lleva a P2 = 0. En otras palabras, el CW El componente es completamente suprimido para cualquier relación de acoplamiento α y β. Por lo tanto, somos capaces de reescribir la ecuación (3) Como ecuación (5):

donde Representa las pérdidas totales en la cavidad theta. La condición dada en la ecuación (5) se utiliza para determinar el estado estable ganancia y en consecuencia la entrada CCW Señal que ingresa al medio de ganancia en este régimen. Las relaciones de acoplamiento α y β Definir la cantidad de señal redirigida POR Viaje de ida y vuelta y, por lo tanto, afecta el tiempo transitorio de la cavidad antes de alcanzar el estado estable. Además, como se describirá en la siguiente sección, observamos experimentalmente que, contrariamente a la predicción de esta simple teoría, el valor de los ratios de acoplamiento influye en la ER entre la dirección favorecida y suprimida El modelo también excluye el kerr no linealidad y los efectos de dispersión hacia atrás (Rayleigh y Brillouin Dispersión), que afectan el rendimiento del láser real.

La cavidad de la fibra theta y la cavidad de fibra de anillo convencional en función de los mismos elementos se investigaron experimentalmente para obtener la primera comparación directa entre ambas configuraciones. La misma unidad de ganancia (GU) fue utilizado para todos diseños. El GU está formado por 11.5 m de tdf (TMDF200, OFS FITEL Dinamarca APS, Brøndby, Dinamarca) bidireccionalmente núcleo bombeado con a 1600-nm Bomba obtenida de un sintonizador amplificado Fuente láser (TLS), como se muestra en la Figura 2A. La GU se caracterizó con Single-Pass Mediciones de ganancia (g) En función de la potencia de la señal de salida (POUT) para a 2000-nm Señal de entrada obtenida de un TDFL personalizado Los datos se obtuvieron para cinco potencias de la bomba, de 1 W a 3 W, y se trazan en la Figura 2b. A estimar el intra-cavidad Potencia de señal emitida por la GU en el estado estable, las pérdidas totales en la cavidad LTOTAL Se evalúan midiendo la pérdida de las diversas cavidades componentes. El punto de trabajo, dado por g = LTOTAL, se identifica en la función de ganancia G (POUT), y la potencia de salida del láser se calcula como PLASER = POUT - Lout, donde Lout es el acoplamiento Pérdidas (ver Figura 2b). Las pérdidas para las cuatro cavidades consideradas se resumen en la tabla 1. Se estudia una cavidad de anillo estándar y la cavidad theta con tres valores de retroalimentación diferentes (Figura 3). Además de la GU, la cavidad del anillo incluye un aislador óptico (ISO), un sintonizado manualmente, basado en rejillas bandpass Filtro (BPF; Ancho completo Medio máximo (FWHM) de 2 nm), y a 50% Salida de acoplamiento direccional (DC). El diseño de la cavidad theta replica el anillo con la excepción de los dos acopladores adicionales utilizados para reemplazar el aislador para introducir no recíproco propiedades, como se muestra en la figura 3b. Se investigan tres configuraciones cambiando la relación de acoplamiento de DC1: Cross-Acopling de β = 0.1 Para Configuración THETA1 (es decir, retroalimentación débil), β = 0.5 Para la configuración theta2, y β = 0.9 Para Configuración THETA3 (es decir, fuerte retroalimentación). El acoplamiento cruzado Relación para DC2 se mantiene constante en α = 0.1 para todos configuraciones. Además, para evitar cualquier posible reflejo parasitario en la cavidad, los puertos no conectados de DC1 y DC2 son terminados (óptico Terminator). Porque no hubo polarizers Insertado en las cavidades, se suponía que la emisión láser se suponía que se despolarizaba y no se incluyeron los controladores de polarización.

Las pérdidas de cavidades son más altas para las cavidades theta debido a la inclusión de dos acopladores adicionales en comparación con un solo aislador. Las pérdidas de cavidades aumentan a medida que la retroalimentación se fortalece, tal que theta3 tiene un 8.2 DB Mayor Cavity Pérdida en comparación con el anillo estándar Cavity. Tales pérdidas más altas afectan el tiempo transitorio de la cavidad antes de alcanzar el estado estable. Los cuatro láseres se ensamblaron y se caracterizaron en términos de potencia de salida, OSNR y Linewidth, ambos en función de la longitud de onda de salida láser y la bomba POTENCIA.

Resultados y Discusión:

Primero, la potencia de salida se midió en función de la longitud de onda (Figura 4A). Para Las cavidades theta, los resultados tanto para la dirección favorecida (CCW en nuestro caso) y dirección suprimida (CW) se presentan, y la ER entre los dos se traza en la figura 4c. Contrariamente a la predicción de la teoría simple presentada previamente, la dirección suprimida no se elimina perfectamente, y el ER cambia con el acoplamiento de retroalimentación Valor. Como la retroalimentación se fortalece, el CW La dirección es de manera más eficiente suprimido: Se mide un ER en exceso de 22 dB para THETA3, mientras que Theta1 Tiene una er promedio de 18 db. A pesar de que estos Diferencias, el LASING Dirección de rectificación por la introducción de no recíproco De hecho, las pérdidas de cavidades se logran por diferentes valores de la retroalimentación. Los valores de ER están en un buen acuerdo con reportado para una cavidad theta Erbium-doped Fibra Laser22. estable Lasing en el rango de 1900-2050 NM se obtiene con el libre de aisladores Cavidades. Para La bomba 2 W, salida LASING Potencia superior a 440 MW Se mide para todas las configuraciones, con una notable planidad de salida de 2 dB, el libre de aisladores Las arquitecturas muestran así un rendimiento idéntico a la cavidad del anillo en ese sentido.

El OSNR Para los cuatro láseres, que se muestran en la Figura 4b, es mejor 55 db nm-1 sobre todo 1900-2050 nm Lasing Rango, confirmando a los insignificantes ASE Una vez que el sistema alcanza el estado estable. un máximo OSNR Cerca de 62 DB / 63 db entre 1950 nm y 2020 nm se obtiene para theta2 / theta1. El en general más pequeño OSNR de theta3 se atribuye a las mayores pérdidas de cavidades totales (ver Tabla 1) en comparación con las otras configuraciones, para las cuales la GU tiene que compensar.

Una medida interesante es la función de línea de la lanas luz. Porque la forma de la línea láser no puede estar correctamente equipado con Gaussian o Lorentzian Funciones, el FWHM está determinado por, donde σλ es la desviación estándar de los perfiles de línea espectral en el dominio de longitud de onda λ. La línea espectral formas de los cuatro láseres, obtenidos experimentalmente para la longitud de onda de 2000 nm, se trazan en la figura 5a. La forma no solo difiere, sino que los valores son significativamente diferentes como bien. La mesa en la figura 5A resume el observado FWHM Valores e indica la longitud de onda medida Jitter. El procedimiento para medir la jitter de longitud de onda se representa en la Figura 5b: Un histograma bidimensional H (λ, P) Se adquiere para evaluar δσλ. La sección transversal en el -3 DB Point, H (λ, -3 DB) Generalmente muestra dos picos, para los cuales las desviaciones estándar Δσl y Δσu están calculados. El jitter general se determina entonces como . Nosotros nosotros Observó que el jitter de la línea láser de cavidad theta en el -3 El nivel DB es más alto (30-90 PM) que El del resonador de anillo estándar (6 PM). Este podría ser indicativo de una alteración continua del modo longitudinal establecido dentro del filtro ancho de banda. Este El efecto es fuertemente pronunciado en el caso de la teta2 Configuración. La traza promediada posee claramente dos picos y demuestra la conmutación entre dos conjuntos de modos anclados alrededor 2000 ± 0.1 nm. La dinámica se puede explicar utilizando el siguiente modelo cualitativo: porque la reoreja de los cw cw Modos de propagación en las cavidades theta VIA S-feedback es necesario, el tiempo transitorio antes de alcanzar el estado estable, como se describe en la Ecuación 3, puede ser significativamente más largo que Para una cavidad con un aislador. Si Cualquier fluctuación ambiental dentro de esta escala de tiempo cambia las condiciones de competencia de modo, el estado transitorio en la cavidad con otro conjunto de modo longitudinal podría Una vez más, ser activado, lo que lleva a aumentar Jitter. Durante Los experimentos, no se tomaron disposiciones para controlar las condiciones de funcionamiento del láser. Nosotros nosotros Por lo tanto, cree que dentro de un entorno más controlado (Mantenido de polarización: Fibras, estabilización de temperatura), el jitter podría ser significativamente reducido

Adicionalmente, varios picos en la línea láser (similar al theTa2-emmitted Spectrum) Puede ser formado por el estimulado Brillouin Dispersión (SBS), que se amplifica en el dopado Fibra. El efecto SBS en la cavidad theta ya se ha observado y explotado para construir la longitud de onda múltiple EDFL26.

The Frendewer Linewidth Para todas las cavidades theta es consistente en toda la longitud de onda LASING rango, como se muestra en la figura 4d. Cuantitativamente, el láser LINEWIDTH es 1.5 a 2 veces más estrecho para los resonadores theta, con un valor promedio de 0.2 nm. Nosotros nosotros Observar también que el ancho de línea permanece constante en todo el LASING Región de la longitud de onda, mientras que La cavidad del anillo exhibe una dependencia de onda más fuerte con valores entre 0.2 nm y 0.45 nm.

El poder de las señales emitidas se mantiene virtualmente fijado en la estabilidad Pruebas. Su desviación estándar normalizada al valor medio no excede 0.15% por 3 horas (Figura 5c).

Finalmente, tanto la potencia de salida como LINEWIDTH de los 2-μm Se mide la señal de la potencia de la bomba, y los resultados se muestran en la Figura 6A-6B y Figura 6C, respectivamente. Los cuatro láseres muestran resultados casi idénticos con un umbral de potencia de bomba de aproximadamente 0,2 w (no se muestra en la figura y una eficiencia de la pendiente en la vecindad de 25%. Una potencia de salida cerca de 700 MW así se puede obtener cuando Bombeo con 3 W. Este La eficiencia de la pendiente está cerca de los 26% Valor reportado para una convencional All-Fibra Anillo TDFL27. Los datos experimentales para la potencia de salida se comparan con los valores evaluados utilizando las mediciones del GU (Figura 2b) y pérdidas (tabla 1). Para Lectura, solo el resultado para theta2 se muestra en la figura 6b porque Todos los láseres mostraron una tendencia similar. En general, se alcanza un buen acuerdo. Los poderes medidos caen en el límite superior de la zona de operación porque La configuración se optimizó completamente para alcanzar la mayor salida POTERES. Finalmente, en nuestra opinión, la característica más notable de la cavidad theta se puede observar en la figura 6c. Contrariamente a la cavidad del anillo, que exhibe un ancho de láser Mayor Línea Con Power Power, The Linewidth de las theta Cavidades ' Lasing La longitud de onda sigue siendo en su mayoría constante.

A Obtenga una mayor comprensión del dopado de thulium Theta Cavity Laser, realizamos simulaciones con esta configuración. La plataforma de simulación nos permite incluir el kerr no linealidad del medio de ganancia, un parámetro importante que se omite en la descripción analítica simplificada Nosotros nosotros han observado previamente moderado cuatro ondas Mezcla (FWM) en a 4-M-Long TDF como un fenómeno complementario Durante a Multi-onda Amplificación de la señal en los 2 μm Espectral Región16. Dado el relativamente pequeño TDF Tamaño del núcleo de aproximadamente 4 μm de diámetro y el alto índice de refracción contraste (numérico aperture na = 0.26), la presencia de fwm confirma el no insignificante Coeficiente no lineal γ del thulium fibra. El impacto de γ en la actuación de anillo / theta Por lo tanto, los láseres de la cavidad se investigan numéricamente al implementar las configuraciones experimentales que se muestran en la Figura 3 usando vpitransmissionmaker Software (VPI). El TDF El modelo, implementado en VPI, se basa en resolver las ecuaciones de tasa acoplada para las inversiones de población de los niveles de energía y las ecuaciones de propagación para las señales y ASE Componentes28,29,30,31. Sólo el efecto de enfoque modulación (SPM) Está incluido en el Modelo Confiando en las estimaciones iniciales de FWM, un coeficiente γ = 11.4 W-1 km-1 se asigna al TDF no lineal

Se presenta un resumen de los resultados de la simulación en la figura 7.

Las secciones transversales de absorción y emisión y el radiativo Lifetime de la transición se toman de la referencia (Fibra TM1) 32. A Realice las simulaciones en un tiempo computacional razonable, la concentración de dopaje se establece en 3 × 1025 M-3 (comparado con el 8.4 × 1025 M-3 Reportado) 32, lo que resulta en una ganancia reducida en TDF, y por lo tanto conduce a la diferencia entre los poderes de salida láser medidos y simulados experimentales ( 26 dbm y 24 dBm en 2000 nm para una bomba 2 W, respectivamente).

La primera discrepancia significativa entre la descripción analítica y los experimentos es la ER finita entre las direcciones favorecidas y suprimidas. en la Figura 7A, los favoritos (CCW) y suprimido (CW) Los poderes de salida se trazan en función del viaje de la Cavidad de la Cavidad para las tres configuraciones de la cavidad theta. Los resultados para un lineal TDF (sólido línea) y no lineal TDF (discutir Línea) son comparación. La simulación resulta en el caso lineal en buen acuerdo con la descripción analítica (i) El poder del cw cw Señal disminuye con cada viaje de ida y vuelta (Nota Que una saturación aparente alrededor de -30 DBM es causada por las limitaciones numéricas del modelo Modelo) y (ii) el theta1 La configuración tarda más en asentarse en el estado estable Debido al bajo valor de la retroalimentación. Cuando los no linealidades Se tienen en cuenta, el comportamiento similar al comportamiento observado experimentalmente es representado: el cw El poder no se desvanece en el estado estable. Algunas oscilaciones ocurren hasta Se alcanza un valor finito. Las simulaciones predicen ERS de 16.9 db, 26.0 DB, y 36.5 DB para THETA1, THETA2, Y THETA3, respectivamente. Cualitativamente, ellos están en buen acuerdo con el experimento La retroalimentación más alta proporciona mejor er. La diferencia cuantitativa entre los valores simulados y experimentales se puede atribuir a las discrepancias de los parámetros entre el TDF real y modelado (principalmente, el dopaje concentración).

La otra tendencia inesperada es la luz emitida Linese. Los resultados de la simulación para LINEWIDTH en función de la potencia de la bomba se muestran en la figura 7b. Cuando no linealidades están incluidos en el modelo, el LINEWIDTH de la lanas La luz sigue el comportamiento experimental: el FWHM permanece virtualmente constante o incluso disminuye con el aumento de la bomba PODER. Este Se puede explicar por el impacto del espejo amplificador no lineal (NALM) en la cavidad33. a nalm se incluye en la configuración del láser, comenzando en el acoplador DC2 e incluyendo el TDF y DC1. El redirigido cw señal y el CCW La luz en el anillo principal adquiere diferentes cambios de fase no lineal mientras se propaga en el TDF e interferir en DC2, lo que resulta en el Linesewid estrechamiento. La tendencia inversa (es decir, aumentar Linewidth con bomba PODER) cuando La retroalimentación en forma de S se rompe apoya este supuesto. En este último caso, la configuración del láser simplemente representa una cavidad de anillo bidireccional y no lineal, donde La señal emitida adquiere SPM adicional, lo que lleva a la ampliación espectral de la línea de láser. Además, se observó experimentalmente un comportamiento similar en la cavidad del anillo unidireccional convencional, donde el FWHM se incrementa de 0.2 nm en 0.6 W de potencia de bomba a 0.48 NM a 3 W (Figura 6c).

Conclusiones:

En resumen, hemos demostrado experimentalmente el primer unidireccional, libre de aisladores, 2-μm, TDF Confiando con láser en las propiedades de la cavidad theta, y proporcionó la primera comparación entre el diseño de la cavidad del anillo convencional y las cavidades theta con varios valores de retroalimentación (Acoplador DC1). La cavidad theTa bombeada Core TDF láser proporciona SUB-WATT Potencia de salida con una eficiencia de la pendiente del 25%, A 2-DB Rango de ajuste plano de 1900-2050 nm, an OSNR de mas 60 dB, y a Linewidth de 0.2 nm, y logra una er de 18-25 db (dependiendo en la retroalimentación valor) entre los favoritos y suprimidos LASING Direcciones. Estos Las características son competitivas con aquellos de anillo Cavidades. El único punto de referencia de cavidad theta que produce a la configuración de anillo convencional es la estabilidad temporal de la longitud de onda central y la FWHM, estimada por el valor de la longitud de onda Jitter 2δσλ. Nosotros nosotros cree que, dentro de un entorno experimental más controlado (Polarización mantenida Fibras, estabilización de temperatura), el jitter (30-60 PM) podria ser significativamente reducido Además, reduciendo el ancho de banda de la pata de bandas Filtro óptico debería Aumentar la estabilidad.

Por otra parte, el Linesewid de las theta Cavidades ' Lasing La longitud de onda sigue siendo en su mayoría constante con la potencia de bombeo (FWHM de aproximadamente 0,2 nm), mientras que El espectro emitido de la cavidad del anillo experimenta una ampliación considerable (FWHM Aumenta desde 0.2 nm en 0.6 W de potencia de bomba a 0.48 nm a 3 w). Los resultados de la simulación muestran que este comportamiento puede atribuirse al efecto de la NALM en la cavidad Aparte de la ventaja de ingeniería de la configuración de Theta, donde Tal relativamente complejo y banda estrecha Los componentes ópticos, como el aislador óptico, se pueden omitir, el nalm El impacto en la configuración espectral de la luz emitida representa, en nuestra opinión, la característica más notable de la cavidad investigada. Por lo tanto, hay espacio para futuras investigaciones para optimizar la interacción entre NALM y el anillo de fibra principal, mejorando la estabilidad y la no reciprocidad (ER) en la cavidad Además, porque el nalm puede actuar como un artificial saturable absorbente, eso podría Ser posible cambiar el régimen operativo del láser de la onda continua a pulsado al mejorar los efectos no lineales en la cavidad con las secciones de fibras altamente no lineales o adicionales TDF Piezas.